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La catena di Heisenberg antiferromagnetica per spin grande

Consideriamo un reticolo regolare in una dimensione spaziale. In ogni sito $x$ del reticolo abbiamo uno spin quantistico $\vec{S}_x$ che obbedisce le relazioni di commutazione $$[S_x^a, S_y^b] = i \delta_{xy} \epsilon^{abc} S_x^c$$ Consideriamo l’Hamiltoniana di Heisenberg antiferromagnetica $$H = J … Continua a leggere

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La trasformazione di Holstein-Primakov per gli spin quantistici

Consideriamo uno spin quantistico $\vec{S}$ che obbedisce le relazioni di commutazione $$[S^a, S^b] = i \epsilon^{abc} S^c$$ Supponiamo di considerare un sistema con spin $s$, ovvero $S^2=s(s+1)$. La trasformazione di Holstein-Primakov è una trasformazione che permette di esprimere lo spin … Continua a leggere

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Il prodotto tensoriale di una rappresentazione irriducibile con una rappresentazione monodimensionale

In questo articolo dimostriamo un fatto talvolta utile legato al prodotto tensoriale di rappresentazioni: Proposizione. Sia $\rho$ una rappresentazione irriducibile di $G$ e $\sigma$ una rappresentazione monodimensionale di $G$. Allora la rappresentazione $\rho \otimes \sigma$ è anch’essa irriducibile. La dimostrazione … Continua a leggere

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Un’estensione delle relazioni di ortogonalità tra i caratteri di un gruppo

I caratteri irriducibili ${\chi_i}$ di un gruppo finito soddisfano una relazione di ortogonalità, $$\frac{1}{\abs{G}} \sum_{g\in G} \chi_i(g)^* \chi_j(g) = \delta_{ij}$$ In questo articolo vediamo una generalizzazione di questa relazione di ortogonalità, ovvero $$\frac{1}{\abs{G}} \sum_{g\in G} \chi_i(g)^* \chi_j(g h) = \delta_{ij} … Continua a leggere

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Una formula per il prodotto di due caratteri di un gruppo finito

Supponiamo che $\chi$ sia il carattere di una rappresentazione irriducibile di un gruppo finito $G$. Allora abbiamo una formula per il prodotto di due elementi, $$\chi(g) \chi(h) = \frac{\chi(1)}{\abs{G}} \sum_{k \in G} \chi (g k h k^{-1})$$ Per dimostrare quest’affermazione, … Continua a leggere

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